铁电陶瓷的电光特性是和其晶粒大小计量显微镜

铁电陶瓷的电光特性是和其晶粒大小计量显微镜
电控双折射   铁电陶瓷的电光特性是和其晶粒大小密切相关的，当其平均粒径濒于微米时，称为微粒陶瓷，其中有突出的电控双折射效应，当平均粒径大于2-3微米时，称为粗粒陶瓷，其中有突出的电控光散射效应，至于电控表面形变，则与陶瓷的晶粒大小无关。
  在细晶陶瓷中，由于晶粒较小，相应地电畴的尺寸也较小，故畴壁对光的散射作用不大，这样就突出了双折射效应，当陶瓷经过预极化之后，它就相当于光学上的一个负单轴晶体，其剩余极化轴即为光轴，这种陶瓷中之有效双折射，是与其本身的极化程度，即剩余极化程度，密切相关的，而剩余极化强度，是可以通过外电场来以身改变的，这样就可以通过外电场改变，来控制双折射的变化，故叫电控双折射，电光陶瓷片双折射的变化，可直接使常光与异常光之间产生一定的相位差，因而产生干涉现象，所以通过控制电场的变化，借助于一定的装置，可以使单色光产生从透过量最大到完全截止的变化，对于白光，则可以起到滤色或改变颜色的作用，根据上述效应，可以利用透明电光陶瓷制成电控光阀，电控光谱滤色器等多种装置。
  电控光散射  在粗粒电光陶瓷中，电畴可以得到比较大范围发展，这些固执壁对于横向入射光，将产生明显的散射作用，因而使透过光消偏振，故掩盖了双折射效应，所以通过改变外电场，调整电畴的取向，即可控制光散射的变化，故称为电控光散射。  当极化轴与陶瓷表面垂直时，大多数畴壁亦将此表面垂直，即与入射光的方向平行，陶瓷将具有最小的散射作用，允许最大量的入射光通过，测定器将感受到最大值，如改变电场方向则将改变电畴取向，随着和入射光平行畴壁的减小，非平行畴壁的增加，散射作用也会加强，直至畴壁全部与入射光成90°时，其散射作用最为突出，对入射偏振光的消光作用最强，故透过率达到最小值，如果电畴继续翻转，透过率又将增加，当转角达到180°时，透过率又将呈现最大值，利用这种效应可以制成电控光阀，图像储存和显示器件等，据报导，这类器件的最大透过率与最小透过率之比可达10平方3数量级。